рефераты бесплатно

МЕНЮ


Солнечный ветер, особенности межпланетного пространства (Солнце – Планеты)

|поверхности кометы вещества, их скорость Vs и |

|температура Ts как функции расстояния d от Солнца|

|-14- |

2.3.2. Физические процессы в потоке газа, истекающего с поверхности

кометного ядра

Изучение спектров излучения кометной комы не позволяет с достаточной

степенью точности определить распределение параметров газового потока от

кометы как функции расстояния от кометного ядра (скорости, концентрации

продуктов распада молекул кометного происхождения, их температуры и т.п.).

Даже исследование кометы Галлея в марте 1986 года при помощи космических

аппаратов не очень сильно продвинуло понимание характера истечения вещества

с поверхности комет, поскольку не удалось приблизиться к ядру кометы на

такое близкое расстояние (порядка сотен километров). Знание же этих

параметров необходимо для определения характера взаимодействия кометного

газа с солнечным ветром. Поэтому построение газодинамических моделей такого

течения является важной задачей.

Подавляющее большинство моделей исходит из предположения о сферически-

симметричном истечении кометного газа в вакуум. При этом решение уравнений

газовой динамики допускает либо всюду сверхзвуковое течение, либо всюду

дозвуковое, если наличие пыли не является существенным. В присутствии же

пылевой компоненты, как показал американский аэродинамик Пробстейн,

возможен переход от дозвукового истечения с поверхности ядра к

сверхзвуковому течению вдали от нее. Поэтому почти во всех моделях

последнего времени скорость [pic]на поверхности ядра задается сверхзвуковой

в соответствии с уравнением (3). Этому предположению способствовало еще и

то, что для кометы Галлея расход пыли достаточно мал, чтобы повлиять на

газодинамическое течение. Для расчета течения газа от источника, которым

является кометное ядро, требуется знание прежде всего химического состава

истекающего газа и происходящих в потоке химических реакций, главными из

которых являются процессы фотодиссоциации и фотоионизации кометных молекул

солнечной радиацией. Если, например, кометное ядро представляет собой в

основном лед H2O, то в результате химических реакций в потоке образуется

одиннадцать главных компонент: H2O, OH, H, O, H2 , O2 , H3O+, H2O+, OH+, O+

и H+. Учет 27 возможных реакций при решении газодинамических

дифференциальных уравнений для условий нахождения кометы на 1 а.е. от

Солнца (см. рис. 2) приводит к распределению концентраций всех компонент,

изображенному на рис. 3a, б (рисунки взяты из [2]).

-15-

|[pic] |

|Рис. 3. Теоретические значения концентраций |

|всех атомов и молекул (а) и их ионов (б), |

|образованных из родительских молекул воды в |

|результате химических реакций, как функции |

|расстояния r от кометного ядра |

На рис. 3 видно, что на расстоянии в несколько десятков километров от

поверхности ядра кометный газ, образовавшийся в результате испарения и

состоявший в основном из молекул воды, имеет довольно разнообразный состав.

Хотя преобладающим газом продолжает оставаться испарившаяся вода (рис. 3а),

для взаимодействия с солнечным ветром важно то обстоятельство, что газ

становится ионизованным. Именно ионизованная компонента (как видно на рис.

3б, преобладающими ионами являются ионы H3O+) наиболее сильно

взаимодействует с солнечным ветром. Это связано с тем, что заряженные

частицы (в данном случае кометные ионы и протоны солнечного ветра)

сталкиваются между собой гораздо чаще, чем нейтральные и заряженные, или,

как принято говорить в физике, длина свободного пробега заряженных частиц

при их столкновениях с заряженными много меньше длины свободного пробега

заряженных частиц при столкновениях с нейтральными. При этом только

взаимодействие кометных ионов с протонами солнечного ветра можно

рассматривать на основе модели сплошной среды, то есть на основе уравнений

гидроаэромеханики.

Результаты, представленные на рис. 3, получены в предположении

отсутствия

-16-

пылевой компоненты и для сверхзвукового истечения газа из кометного ядра.

Надо сказать, что наблюдения комет указывают на большую степень ионизации

комы комет, чем получается в модельных расчетах. Поэтому в теории часто

делаются дополнительные гипотезы о других механизмах ионизации, а не только

о солнечном излучении.

Для проблемы взаимодействия кометных атмосфер с солнечным ветром,

которая стала особенно актуальной в связи с началом эры исследования комет

при помощи космических аппаратов, важным является построение упрощенных

математических моделей расширения кометных атмосфер. Результаты, показанные

на рис. 3, помогают в решении последней проблемы, поскольку дают

представление о главных компонентах истекающего с поверхности кометы газа.

2.3.3. Математическая модель истечения газа от комет

Чтобы не усложнять математическую модель, описывающую течение газа в

коме комет, будем предполагать, что этот газ состоит из нейтральных молекул

с концентрацией nn (это могут быть молекулы H2O или CO2 , характеризующие

состав данного кометного ядра) и ионов с концентрацией ni (как видно на

рис. 3, это могут быть ионы H3O+). Скорость радиального расширения

соответствующих газов будем обозначать [pic]и [pic]. Тогда при

предположении о сферической симметрии течения (см. 2.3.1) и некоторых

других дополнительных предположениях (в частности, при предположении [pic]=

[pic]= [pic]= const) из законов сохранения числа частиц при расширении

будем иметь

|[pic] |(4) |

Здесь [pic]- среднее время свободного пробега нейтральной молекулы для

процесса ионизации, а [pic]- расстояние от кометного ядра. Индексом [pic],

как и в 2.3.1, отмечено значение соответствующего параметра на поверхности

ядра. Из (4) видно, что концентрация нейтральных молекул изменяется обратно

пропорционально квадрату расстояния от ядра, как и полагается при свободном

сферически-симметричном расширении с постоянной скоростью (эффекты

ионизации для нейтральных молекул несущественны при [pic]), а концентрация

ионов изменяется обратно пропорционально первой степени этого расстояния

(процессы фотоионизации приводят к образованию новых ионов, то есть к

созданию в каждой точке течения их источников).

Предположение о том, что скорость ионов равна скорости нейтралов,

оправданно тем, что поток нейтралов, испаряющихся с поверхности кометы,

настолько велик, что он увлекает за собой существенно меньший поток ионов

вследствие процессов столкновений. Постоянство же скорости принимается

вследствие сверхзвукового расширения газа (при достаточно больших

сверхзвуковых скоростях единственная сила, действующая на газ, а именно

градиент давления, не является существенной). Здесь следует заметить, что

при расширении газ становится все более и более разреженным. Это приводит к

тому, что на некотором расстоянии от ядра, определяемом формулой

|[pic] |(5) |

-17-

процессы столкновений между ионами и молекулами становятся несущественными

и они ведут себя как невзаимодействующие газы. Этот факт очень важен для

построения модели взаимодействия кометных атмосфер с солнечным ветром.

2.3.4. Взаимодействие кометных ионосфер с солнечным ветром

Солнечный ветер представляет собой сверхзвуковой поток полностью

ионизованного водорода, летящего от Солнца в среднем со скоростью 400 км/с

и температурой в десятки тысяч градусов. В районе орбиты Земли концентрация

протонов солнечного ветра равна примерно 10 см-3. Для потока солнечного

ветра развитая кометная атмосфера является препятствием, которое вызывает в

нем существенные возмущения.

Интересно, что нейтральная и ионизованная компоненты кометного газа по-

разному воздействуют на солнечный ветер, о чем уже было упомянуто в 2.3.2.

Взаимодействие потока кометных ионов с солнечным ветром происходит в

соответствии с взаимодействием двух сплошных сред, то есть такое

взаимодействие можно описать в рамках гидродинамических уравнений Эйлера

[4]),. В результате образуется картина течения, изображенная на рис. 4. На

этом рисунке обозначено: BS - головная ударная волна, через которую

солнечный ветер тормозится от сверхзвуковой скорости к дозвуковой

вследствие его торможения на кометном газе, а IS - внутренняя ударная

волна, на которой сверхзвуковой поток кометных ионов (см. 2.3.3) тормозится

до дозвуковых скоростей как следствие их замедления потоком солнечного

ветра. Солнечный ветер отделяется от потока кометных ионов тангенциальным

(иногда его называют контактным) разрывом, обозначенным на рис. 4 через CD.

Следует заметить, что разрывы BS, IS и CD образуются только при

взаимодействии сред, которые можно считать сплошными. Через контактный

разрыв не могут просачиваться ни кометные ионы и электроны в солнечный

ветер, ни протоны и электроны солнечного ветра в кометную ионосферу. На

рис. 4 этот факт отображается тем, что линии тока солнечного ветра и

кометных ионов нарисованы отклоненными этим разрывом, становясь

параллельными его поверхности. С математической точки зрения на контактной

поверхности выполняются условия равенства нулю нормальных компонент

скорости и равенство давлений обеих ионизованных сред. Для определения

формы и кометоцентрического расстояния до поверхности CD необходимо

упрощенное модельное представление, рассмотренное в 2.3.3.

-18-

|[pic] |

|Рис. 4.Качественная картина обтекания |

|кометной атмосферы солнечным ветром. BS - |

|головная ударная волна, образованная в |

|солнечном ветре, IS - внутренняя ударная |

|волна, образованная в вытекающем газе ионов|

|кометного происхождения, CD - контактная |

|поверхность, отделяющая газ кометных ионов |

|от потока солнечного ветра. Штриховые линии|

|показывают траектории нейтральных частиц |

|кометного происхождения, Rc - расстояние от|

|кометного ядра, начиная с которого |

|нейтральные молекулы кометы становятся |

|независимыми от ионов |

Какова же роль нейтральных молекул, вытекающих из кометного ядра, в

проблеме взаимодействия солнечного ветра с кометными атмосферами? Как уже

было упомянуто в 2.3.3, нейтральные молекулы имеют длину свободного пробега

много больше длины свободного пробега ионов при их взаимодействии с

солнечным ветром. При этом кометные нейтралы могут свободно проникать в

солнечный ветер через контактную поверхность CD. Поток нейтральных молекул

нельзя считать сплошной средой. На всей трассе их продвижения в солнечный

ветер они фотоионизуются солнечной радиацией. Их фотоионизация в области

вне контактного разрыва CD приводит к тому, что вновь образовавшиеся ионы

захватываются солнечным ветром, приводя к изменению массы, импульса и

энергии последнего. Такой процесс получил название "нагружение" солнечного

ветра (это название закрепилось в связи с тем, что масса кометного иона

существенно превосходит массу протона). Таким образом, солнечный ветер

вблизи кометы представляет собой электронно-протонный газ (или, согласно

принятой в физике терминологии, полностью ионизованную водородную плазму),

который загрязнен кометными ионами.

-19-

В результате взаимодействие солнечного ветра с кометной атмосферой

можно представить как гидродинамическое взаимодействие сверхзвукового

источника ионов (комета) с поступательным сверхзвуковым потоком

загрязненного кометными ионами солнечного ветра. Такой сценарий

рассматриваемого физического процесса предложен в классической работе

Бирмана, Бросовского и Шмидта [3].

2.3.5. Что предсказала теория перед полетами космических аппаратов к

комете Галлея в марте 1986 года

Ученые, занимавшиеся изучением комет, с нетерпением ждали очередного

появления вблизи Земли кометы Галлея в марте 1986 года (в последний раз ее

наибольшее сближение с нашей планетой произошло в 1910 году). Это ожидание

объяснялось еще и тем, что появилась возможность исследования кометы при

помощи космических аппаратов, которые должны были пройти в непосредственной

близости от нее и провести прямые измерения в ее окрестности, поскольку

наземными средствами невозможно наблюдать возмущения, которые вносит

кометная атмосфера в компоненты солнечного ветра, так же как и возмущения,

вносимые солнечным ветром в вытекающую кометную атмосферу.

Отсутствие экспериментальных данных по рассматриваемой проблеме привело

к тому, что перед запуском космических аппаратов к комете Галлея в марте

1986 года центр тяжести теоретических исследований по обтеканию кометных

атмосфер солнечным ветром лежал в области предсказаний тех физических

процессов, которые должны были обнаружить приборы при приближении к комете

Какие же явления предсказывала теория? Как было рассказано в 2.3.3,

теоретические расчеты показали, что при обтекании кометы Галлея солнечным

ветром должны образоваться головная ударная волна BS, контактный разрыв CD

и внутренняя ударная волна IS (см. рис. 4). При этом солнечный ветер должен

тормозиться задолго до ударной волны BS (область IV на рис. 4) вследствие

его нагружения ионами кометного происхождения (см. 2.3.4), а

кометоцентрическое расстояние BS на 2-3 порядка величины может превосходить

такое же расстояние до контактного разрыва CD. В области III (см. рис. 4)

загрязненный солнечный ветер достаточно резко разогревается и замедляется

при переходе через головную ударную волну BS.

Если бы подтверждалась гипотеза о сверхзвуковом истечении кометного

газа с поверхности ядра, то должна образоваться также ударная волна IS в

потоке кометных ионов. До этой ударной волны (в области I на рис. 4)

сверхзвуковой поток кометного газа не чувствует присутствия солнечного

ветра (наличие границы CD чувствует только дозвуковая область II на рис.

4). Количественные оценки реальных расстояний до поверхностей BS, CD и IS в

сильной степени зависят от параметра G, характеризующего количество

молекул, покидающих кометное ядро в единицу времени. Этот параметр

определяется формулой

|[pic] |(6) |

Из теории было также ясно, что головная ударная волна возникает не как

следствие обтекания сверхзвуковым потоком какого-либо препятствия

(например, крыла сверхзвукового самолета или границы раздела двух

взаимодействующих сплошных сред CD, как на рис. 4), а как результат

торможения солнечного ветра до дозвуковых скоростей вследствие захвата

вновь образовавшихся кометных ионов. Из теоретических расчетов и оценок

величины G ~ 1030 с-1 для кометы Галлея

-20-

следовало, что головная ударная волна BS находится на расстоянии порядка

106 км от поверхности ядра, а контактный разрыв CD - на расстоянии порядка

104 км.

На рис. 5 изображены траектории космических аппаратов "Вега-1", "Вега-

2", "Джотто", "Суиссеи" и "Сакигаке", пролетавших около кометы Галлея в

марте 1986 года. Интересно, что все аппараты пролетали c подветренной

стороны (со стороны набегающего на комету солнечного ветра), которая

наиболее хорошо поддается теоретическим расчетам. Как видно на рис. 5,

наиболее близко к комете пролетел аппарат "Джотто" (расстояние его

наибольшего сближения с кометой было около 600 км), и он, очевидно, пересек

как головную ударную волну, так и контактный разрыв. Максимальное же

сближение аппаратов "Вега" составляло примерно 8-9 тыс. км, и они хотя и

пересекли головную ударную волну, но не заметили пересечения контактного

разрыва. Аппарат "Суиссеи" пересекал только головную ударную волну,

поскольку расстояние его максимального сближения с кометой Галлея было

примерно 150 тыс. км.

|[pic] |

|Рис. 5. Траектории космических аппаратов, которые |

|исследовали комету Галлея в марте 1986 года. CD - |

|поверхность, изображенная на рис. 4. |

На рис. 6 сравниваются данные теоретической модели по положению и форме

головной ударной волны BS для разных значений параметров, определяющих

состояние невозмущенного солнечного ветра во время пересечения головной

ударной волны аппаратами "Суиссеи", "Вега-1" и "Вега-2" (соответственно 3,

6 и 9 марта) и "Джотто" (14 марта). Видно очень хорошее совпадение

предсказаний теории и эксперимента.

-21-

|[pic] |

|Рис. 6. Теоретические положения |

|головной ударной волны BS в марте 1986 |

|года: 6 марта в момент прохождения мимо|

|кометы Галлея аппаратов "Вега" и |

|"Суиссеи" (кривая 1) и 14 марта во |

|время прохождения мимо кометы Галлея |

|аппарата "Джотто" (кривая 2 ). На |

|траекториях соответствующих космических|

|аппаратов отмечены моменты регистрации |

|BS установленными на них приборами |

На рис. 7 экспериментальное распределение скорости солнечного ветра

вдоль траектории "Суиссеи" сравнивается с данными теории (сплошная кривая).

Получено также очень хорошее совпадение. Даже скачок скорости в головной

ударной волне (как видно на рис. 7, этот скачок был зафиксирован аппаратом

примерно в 15h UT) совпал по величине и положению на выходной части

траектории "Суиссеи" (на входном участке прибор, измерявший скорость, не

работал).

-22-

|[pic] |

|Рис. 7. Теоретическое (сплошная линия) и |

|экспериментально измеренное 8 марта 1986 года вдоль |

|траектории "Суиссеи" (точки) изменение скорости |

|солнечного ветра (UT - всемирное время) |

Не все сравнения приводят к хорошему совпадению. Наибольший интерес

представляют несовпадения, поскольку именно они стимулируют теоретиков

уточнять модельные представления о физике происходящих около комет явлений.

Так, например, такое несовпадение имеет место по положению контактного

разрыва CD (в теории он находится от кометы раза в полтора дальше, чем в

эксперименте). Это расхождение можно, например, объяснить влиянием

межпланетного магнитного поля. Кроме того, ученые, приборы которых стояли

на наиболее приблизившемся к комете Галлея аппарате "Джотто", утверждают,

что они не обнаружили внутренней ударной волны IS.

Несмотря на имеющиеся количественные расхождения между теорией и

экспериментом, можно твердо утверждать, что теоретические представления о

характере взаимодействия солнечного ветра с кометными атмосферами были в

основном правильными, что и доказали экспериментальные данные, полученные

при помощи космических аппаратов в марте 1986 года. Интересно, что данные

по положению ударной волны около кометы Григга-Шеллерупа, полученные

аппаратом "Джотто" 10 июля 1992 года (вторая комета, с которой встретился

аппарат после встречи с кометой Галлея), были использованы затем, чтобы

оценить плохо измеряемый в эксперименте параметр, а именно количество

молекул, покидающих ее поверхность в единицу времени. Этот параметр

определяется формулой (6).

Надо отметить, что взаимодействие солнечного ветра с кометной

атмосферой приводит к тому, что кометные ионы, образовавшиеся в областях I

и II, отклоняются в хвост кометы. Однако такие ионы составляют лишь

незначительную часть кометного хвоста. Мощный хвост у активных комет,

который часто видим и невооруженным глазом, создается в основном

отклонением кометных молекул во всех областях I-IV радиационным давлением

солнечного излучения.[1]

-23-

2.4 ПЛАНЕТЫ

Все планеты Солнечной системы постоянно подвергаются бомбардировке

потоком заряженных частиц; наибольшей силы она, естественно, достигает на

Меркурии, несколько меньше на Венере и Земле. Правда, на единицу площади их

поверхности приходится примерно в 1 млн раз меньшая мощность солнечного

ветра по сравнению с электромагнитной радиацией Солнца, зато он значительно

эффективней в своем разрушающем воздействии на атмосферы планет.

Земля, согласно подсчетам К.Секи (K.Seki) и его коллег из Лос-

Аламосской национальной лаборатории (США) и Института космических и

астронавтических исследований в Канагаве (Япония), каждую секунду теряет из

атмосферы менее 3 кг вещества, в основном водорода (состав и точное

количество улетучивающегося газа колеблется в зависимости от цикла

солнечной активности). Это означает, что на полную потерю ЗемДей всей ее

атмосферы должно уйти более 50 млрд лет, а для исчезновения и Мирового

океана — еще 15 трлн лет! Между тем срок жизни. Солнца не превышает «каких-

нибудь» 10 млрд лет.

Итоговая потеря вещества любой планетой зависит от баланса между его

приходом и уходом. Чем сильней тяготение небесного тела, тем труднее

материи «сбежать». Мелкие тела теряют вещество куда активнее, чем крупные.

Особенно это заметно у кометы, идущей на сближение с Солнцем: хотя ее ядро

в диаметре всего несколько километров, зато газовый хвост достигает

огромной длины и виден иногда в ночное время даже невооруженным глазом. Но

более детальные исследования показывают, что хвостов у кометы на самом деле

два: один — диффузный и сравнительно короткий, образованный мелкими

пылинками, второй — длинный, светящийся сине-зеленоватым цветом, четко

структурированный, порожденный взаимодействием солнечного ветра с

расширяющимися газами кометного происхождения, которые, подвергаясь

ионизации, разгоняются до огромных скоростей.

Эти два хвоста иллюстрируют два разных процесса разрушения атмосферы —

тепловое и нетепловое «бегство» плазмы. Близко к Солнцу у планет со слабым

тяготением главный фактор потери вещества — тепловой, в условиях же мощного

притяжения он основной роли обычно не играет (за исключением Меркурия,

орбита которого лежит слишком близко к Солнцу). Таким образом, эрозию

атмосферы у большинства планет вызывает нетепловой процесс. Подобно

кометам, они тоже имеют вытянутые сильно структурированные плазменные

хвосты, но эрозия идет здесь намного пассивнее, и хвосты для наземных

оптических телескопов остаются невидимыми.

-24-

Разный характер процесса потери вещества планетами земного типа может

объясняться различиями в составе, физических свойствах их атмосфер и

особенностях их поверхности: Земля чуть ли не на две трети покрыта океаном;

на поверхности Венеры царят высокие температуры при чрезвычайно плотной

атмосфере; на Марсе, возможно, некогда существовал океан... Но если все

планеты земного типа сложились из древнейшей солнечной туманности — одного

и того же газово-пылевого облака (что почти несомненно с учетом их сходных

масс и свойств ядра), то почему они в дальнейшем развивались неодинаково?

Частичный ответ дает различие в скорости эрозии их атмо- и гидросфер.

Ближайший к Солнцу Меркурий практически лишен летучих веществ, которые

давно изгнаны мощным тепловым излучением и потоком солнечного ветра. У

Земли есть могучее магнитное поле, отклоняющее солнечный ветер задолго до

его соприкосновения с атмосферой (та незначительная ее потеря, которую

зафиксировал Секи с коллегами, лишь подтверждает надежность защитного

свойства магнитного поля Земли). У Венеры и Марса своего магнитного поля

почти нет, так что их взаимоотношение с солнечным ветром подобно

наблюдаемому у комет. О том, как идет потеря вещества в атмосфере Венеры,

пока известно очень мало, а у Марса, согласно последним измерениям,

атмосфера теряет около 1 кг вещества в секунду; значит, примерно 4 млрд лет

назад Красная планета могла быть покрыта слоем воды толщиной в несколько

метров (при условии, что влага была распределена равномерно). Но это в

случае, если процесс потери вещества шел так же, как сегодня, однако, судя

по ряду признаков, древняя более плотная и влажная атмосфера теряла

вещество приблизительно в 10 раз интенсивней. Магнитное поле у Марса когда-

то было, но оно почти совсем исчезло еще несколько миллиардов лет назад,

оставив планету на произвол солнечного ветра — в итоге моря там исчезли, а

воздушная оболочка сильно поредела.

Среди специалистов давно идут споры о причинах столь радикальных

различий между планетами земного типа. Попытка Секи и его коллег связать

это с эрозией атмосфер и гидрбсфер за счет солнечного ветра — новый шаг в

данной области. [6]

3. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Время подтвердило правоту слов А. Л. Чижевского о том, что Земля

находится в "объятиях Солнца". Поток солнечного ветра обтекает Землю,

формируя магнитосферу, а межпланетное магнитное поле играет роль ключа,

открывающего ее и соединяющего геомагнитное поле с солнечным магнитным

полем. Солнечная активность, как настроение человека, передается Земле

через эти объятия. С технической точки зрения магнитосферу удобно

представить себе как совокупность электрических токов, текущих по цепи, в

которой различные области магнитосферы и ионосферы играют роль резисторов и

конденсаторов. Так как движущееся

-25-

магнитное поле создает динамо-эффект, магнитное соединение магнитосферы с

межпланетным магнитным полем, вмороженным в поток солнечного ветра,

эквивалентно подключению к нашей схеме ЭДС, равной 50-100 кВ в спокойных

условиях и возрастающей в несколько раз во время магнитных бурь. Нетрудно

подсчитать, что средняя мощность магнитосферной цепи (суммарная сила всех

токов близка к 10 миллионам ампер) составляет около 1012 ватт, что по

порядку величины равно мощности всей мировой электроэнергетики. Таким

образом, Земля фактически находится в середине исполинской

электроустановки. А к каким последствиям приводит подобное соседство для

человека и современной техники - это совсем другая тема. [5]

|ЛИТЕРАТУРА |

|[1|Баранов В.Б. Газодинамическое взаимодействие кометных атмосфер с |

|] |солнечным ветром // Соросовский Образовательный Журнал. 1997. No 1. |

|[2|Marconi M., Mendis D. // Astrophys. 1982. Vol. 260. P. 386. |

|] | |

|[3|Biermann L., Brosowski B., Schmidt H.U. // Solar Phys. 1967. Vol. 1.|

|] |P. 254. |

|[4|Баранов В.Б., Краснобаев К.В. Гидродинамическая теория космической |

|] |плазмы. М.: Наука, 1977, c.336 |

|[5|http://nauka.relis.ru/05/0107/05107002.htm |

|] | |

|[6|Science. 2001. V.291. №5510. P.1909, 1939 (США). |

|] | |

|[7|http://encyclopedia.astrologer.ru/cgi-bin/index?S/soln_v.html |

|] | |

-26-

Страницы: 1, 2, 3


Copyright © 2012 г.
При использовании материалов - ссылка на сайт обязательна.